New PDF release: Die Kältemittel

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Reliabilität und Validität der Subtypisierung und - download pdf or read online

Das Konzept affektiver Störungen und ihrer Diagnostik hat in den vergangenen Jahren einen durchgreifenden Wandel erfahren. Gemeinsamkeiten in der Phänomenologie sind zugunsten von Differenzierungen nach psychogenen, somatogenen und endogenen Entstehungsbedingungen in den Vordergrund getreten; die an klinischen Idealtypen orientierte Diagnostik ist operationalisierten Diagnosen gewichen.

New PDF release: Regulationsprüfung des Kreislaufs: Funktionelle

VI Kranken lassen sich deuten und verstehen, sondern auch Besonderheiten bei Gesunden, weil der Anteil von Herz, Gefäßen und vegetativem Nerven­ approach an der Kreislauffunktion in individueller Weise zum Ausdruck kommt. Das wird aus dieser Darstellung, wie ich hoffe, hervorgehen. Den anfangs gehegten Plan, auch die therapeutischen Folgerungen zu be­ sprechen, die sich unmittelbar aus dem Ausfall der Regulationsprüfung er­ geben, habe ich wieder fallen gelassen.

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254. 37 Die spezifischen Wärmen. kg °C im idealen Gaszustand 1 • so, - 0,140 0,145 0,159 CH, 0,470 0,480 0,491 0,527 CH,Cl - - - 0,353 0,393 0,490 0,506 0,516 0,586 den Wert oo. Es ist dann also cP 0,170 0,184 0,220 = f (P, cP = cP,- CFCI, CF,Cl, CHF,Cl (F 11) (F 12) (F 22) 0,085 0,101 0,114 0,137 0,117 0,130 0,143 0,156 - 0,116 0,131 0,149 T), und zwar gilt die Gleichung ATJ(:~2 )PdP. (47) 2 Für die Veränderlichkeit von cv gilt ferner Cv = Cv, +ATJ(! 21~)v dv. (48) 2 02 V b 02 p . d . D'ff . Iquotlenten .

D h . h z d D1e 1 erent1a 0 T 2 zw. oT 2 sm aus er t erm1sc en ustan sgleichung (6) bzw. (7) zu ermitteln. An die Stelle der für ideale Gase geltenden Beziehung cp, - cv, = AR tritt nun die Gleichung oP) (ov) (ovfoT)}> cp-cv=AT ( oT,. oTp=-AT(ovjoP)T (49) oder (il Pjo T):, cP- cv = -AT (oPfov)T. (49a) Welche dieser Formen benutzt wird, hängt davon ab, ob die thermische Zustandsgleichung in der Gestalt v = 1p (P, T) oder P = X (v, T) gegeben ist. Die Veränderlichkeit von cP mit dem Druck ist wesentlich größer als diejenige von cv.

Integriert man diese Gleichung zwischen dem kritischen Punkt({} = 1) und einem beliebigen Punkt der Dampfdruckkurve, so erhält man ln Jt = Die Funktion I({}) = 2 {} ak 3) 1)2 In{} - C ( 2 {} - 2 - In{} - 2 . ~ ~2 - In{} - ~ wird für {} (23) > 0,9 verschwindend klein, so daß Gl. (23) dann auf Gl. (20) führt; für kleinere Werte von{} sind die Werte I({}) in der zitierten Arbeit auf 6 Stellen genau tabellarisch ausgerechnet. Der Gültigkeitsbereich der GI. (23) erstreckt sich vom normalen Siedepunkt bis zum kritischen Punkt; für Temperaturen unterhalb T 8 versagt die Gleichung.

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